相位因子

在量子力學裏，相位因子是一個絕對值為 1 的複數因子。假若，兩個量子態 ${\displaystyle |\psi _{1}\rangle \,\!}$ 與 ${\displaystyle |\psi _{2}\rangle \,\!}$ 的機率相等：

${\displaystyle \langle \psi _{1}|\psi _{1}\rangle =\langle \psi _{2}|\psi _{2}\rangle \,\!}$ ；

則這兩個量子態只差別於相位因子 ${\displaystyle e^{i\theta }\,\!}$ ，也就是說，${\displaystyle |\psi _{1}\rangle =|\psi _{2}\rangle e^{i\theta }\,\!}$ ；

其中，${\displaystyle \theta \,\!}$ 是某相位。

相位因子本身沒有什麼特別的物理意義。因為，量子態 ${\displaystyle |\psi _{1}\rangle \,\!}$ 與 ${\displaystyle |\psi _{2}\rangle \,\!}$ 的機率相等。可是，兩個互相作用的量子態的相位差別，會有很重要的物理效應。

如右圖，在雙縫實驗裏，假設只開啟狹縫 1 ，而狹縫 2 是關閉的。設定通過狹縫 1 後，抵達偵測屏帳的量子態為 ${\displaystyle |\psi _{1}\rangle =\chi _{1}\,\!}$ ，機率為 ${\displaystyle \langle \psi _{1}|\psi _{1}\rangle =|\chi _{1}|^{2}\,\!}$ 。類似地，假設只開啟狹縫 2 ，而狹縫 1 是關閉的。狹縫 2 的量子態為 ${\displaystyle |\psi _{2}\rangle =\chi _{2}\,\!}$ ，機率為 ${\displaystyle \langle \psi _{2}|\psi _{2}\rangle =|\chi _{2}|^{2}\,\!}$ 。但是，當兩個狹縫都開啟時，抵達偵測屏帳的機率並不是兩個機率的總和 ${\displaystyle P_{particle}\,\!}$ ：

${\displaystyle P_{particle}=|\chi _{1}|^{2}+|\chi _{2}|^{2}\,\!}$ 。

當兩個狹縫都開啟時，抵達偵測屏帳的量子態為

${\displaystyle |\psi _{1}\rangle +|\psi _{2}\rangle =\chi _{1}+\chi _{2}\,\!}$ 。

這機率幅的絕對值平方，就是抵達偵測屏帳的機率 ${\displaystyle P_{wave}\,\!}$ ：

${\displaystyle P_{wave}=|\,|\psi _{1}\rangle +|\psi _{2}\rangle |^{2}=|\chi _{1}|^{2}+|\chi _{2}|^{2}+\chi _{1}^{*}\chi _{2}+\chi _{1}\chi _{2}^{*}\,\!}$ 。

假設狹縫的縫寬 超小於波長到我們不會察覺出 單狹縫繞射的程度。那麼，在線段 ${\displaystyle {\overline {ad}}\,\!}$ 以直角相交於偵測屏帳的那一點附近，${\displaystyle |\chi _{1}|\approx |\chi _{2}|\,\!}$ 。對於這狀況，兩個機率幅只相差於相位因子 ${\displaystyle e^{i\theta }\,\!}$ ：

${\displaystyle \chi _{2}=\chi _{1}e^{i\theta }\,\!}$ 。

所以，我們可以將機率 ${\displaystyle P_{wave}\,\!}$ 寫為

${\displaystyle P_{wave}=2|\chi _{1}|^{2}+2\chi _{1}^{*}\chi _{1}cos(\theta )=2|\chi _{1}|^{2}(1+cos(\theta ))\,\!}$ 。

• 量子態
• 相量
• 歐拉公式
• 貝瑞相位(Berry phase)