Algèbre enveloppante

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En mathématiques, on peut construire l'algèbre enveloppante ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ d'une algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$. Il s'agit d'une algèbre associative unitaire qui permet de rendre compte de la plupart des propriétés de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$.

Soit K un corps commutatif de caractéristique différente de 2. Une algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ sur K est un espace vectoriel muni d'une application bilinéaire ${\displaystyle (x,y)\mapsto [x,y]}$ de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}\times {\mathfrak {g}}}$ dans ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ qui vérifie les propriétés suivantes :

1. ${\displaystyle \forall x\in {\mathfrak {g}},\ [x,x]=0}$ ;
2. ${\displaystyle \forall x,y,z\in {\mathfrak {g}},\ [x,[y,z]]+[y,[z,x]]+[z,[x,y]]=0}$.

Tout espace vectoriel ${\displaystyle V}$ peut être muni d'une structure d'algèbre de Lie, en posant ${\displaystyle \forall x,y\in V,\ [x,y]=0}$. Une telle algèbre de Lie, où le crochet de Lie est identiquement nul, est appelée abélienne.

Un autre exemple, fondamental pour ce qui suit, est le suivant. Soit V un espace vectoriel sur K. L'algèbre associative ${\displaystyle End(V)}$ des endomorphismes de V peut être munie d'une structure d'algèbre de Lie, en posant : ${\displaystyle [u,v]=u\circ v-v\circ u}$. On note également ${\displaystyle {\mathfrak {gl}}(V)}$ l'algèbre de Lie ainsi obtenue. Lorsque V est de dimension finie n, ${\displaystyle {\mathfrak {gl}}(V)}$ s'identifie aux matrices de taille ${\displaystyle n\times n}$ à coefficient dans K. On la note alors ${\displaystyle {\mathfrak {gl}}(n,K)}$.

La construction d'une algèbre enveloppante répond au problème réciproque : à partir d'une algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$, peut-on construire une algèbre associative dont le commutateur correspond au crochet de Lie de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ ?

À partir de l'algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$, on peut construire le produit tensoriel ${\displaystyle {\mathfrak {g}}\otimes {\mathfrak {g}}}$ et plus généralement ${\displaystyle {\mathfrak {g}}^{\otimes n}=\underbrace {{\mathfrak {g}}\otimes \cdots \otimes {\mathfrak {g}}} _{n}}$. On note par convention ${\displaystyle {\mathfrak {g}}^{\otimes 0}=K}$. On considère alors l'algèbre tensorielle de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$, définie par ${\displaystyle T({\mathfrak {g}})=K\oplus {\mathfrak {g}}\oplus {\mathfrak {g}}^{\otimes 2}\oplus \cdots =\sum _{n=0}^{\infty }\ {\mathfrak {g}}^{\otimes n}}$. On note ${\displaystyle \sigma }$ l'application canonique de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ dans ${\displaystyle T({\mathfrak {g}})}$. L'algèbre tensorielle satisfait une propriété universelle : pour toute application linéaire ${\displaystyle \tau }$ de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ dans une algèbre associative unitaire A, il existe un unique morphisme d'algèbres ${\displaystyle {\bar {\tau }}}$ tel que ${\displaystyle {\bar {\tau }}(1)=1}$ et ${\displaystyle \tau ={\bar {\tau }}\circ \sigma }$.

Pour construire l'algèbre enveloppante, il faut encore tenir compte de la structure d'algèbre de Lie de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$. On veut donc forcer ${\displaystyle X\otimes Y-Y\otimes X}$ à être égal à ${\displaystyle [X,Y]}$. Plus formellement, soit J l'idéal bilatère engendré par les ${\displaystyle X\otimes Y-Y\otimes X-[X,Y]}$, pour ${\displaystyle X,\ Y\in \ {\mathfrak {g}}}$. L'algèbre enveloppante ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ est alors le quotient de ${\displaystyle T({\mathfrak {g}})}$ par l'idéal J. L'injection canonique de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ dans ${\displaystyle T({\mathfrak {g}})}$ fournit alors, par composition, un morphisme ${\displaystyle \sigma :{\mathfrak {g}}\rightarrow U({\mathfrak {g}})}$.

Notons ${\displaystyle U^{n}({\mathfrak {g}})}$ l'image de ${\displaystyle \sum _{k=0}^{n}\ {\mathfrak {g}}^{\otimes k}}$ dans ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$. Lorsque l'algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ est de dimension finie, ${\displaystyle U^{n}({\mathfrak {g}})}$ est un sous-espace vectoriel de dimension finie de ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$. Dans tous les cas, on a la filtration suivante : ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})=\cup _{k=0}^{\infty }\ U^{k}({\mathfrak {g}})}$.

Exemple Considérons l'algèbre de Lie abélienne K, de dimension 1. Dans ce cas, le crochet de Lie est identiquement nul. L'idéal J est alors engendré par les vecteurs ${\displaystyle X\otimes Y-Y\otimes X}$, pour ${\displaystyle X,\ Y\in \ K}$. On vérifie alors dans ce cas que ${\displaystyle U(K)\cong K[T]}$ (l'algèbre des polynômes en une indéterminée).

Comme pour l'algèbre tensorielle, on peut caractériser l'algèbre enveloppante de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ par une propriété universelle :

Remarque L'unicité provient du fait que ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ est engendrée par 1 et ${\displaystyle \sigma ({\mathfrak {g}})}$. L'existence s'obtient à partir de la propriété universelle de l'algèbre tensorielle.

Cette propriété universelle a une conséquence importante en théorie des représentations, à savoir toute représentation de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ dans un espace vectoriel V s'étend de manière unique en un morphisme d'algèbres entre ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ et ${\displaystyle End(V)}$.

Le théorème de Poincaré-Birkhoff-Witt (PBW) donne une base de l'algèbre enveloppante et ainsi permet de mieux en comprendre la structure. Pour en simplifier un peu l'énoncé, nous le donnons pour une algèbre de Lie de dimension finie.

Voici quelques conséquences importantes de PBW :

• Soit ${\displaystyle {\mathfrak {h}}}$ une sous-algèbre de Lie de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$. Alors ${\displaystyle U({\mathfrak {h}})}$ s'identifie à une sous-algèbre associative de ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$.
• Supposons que ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ soit la somme directe de deux sous-algèbres : ${\displaystyle {\mathfrak {g}}={\mathfrak {a}}\oplus {\mathfrak {b}}}$. Alors l'algèbre ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ est isomorphe au produit tensoriel ${\displaystyle U({\mathfrak {a}})\otimes U({\mathfrak {b}})}$.
• Soit ${\displaystyle K^{n}}$ l'algèbre de Lie abélienne de dimension n. Alors ${\displaystyle U(K^{n})}$ est isomorphe à l'algèbre de polynômes ${\displaystyle K[T_{1},\ldots ,T_{n}]}$.
• Soit V un espace vectoriel. Tout morphisme d'algèbres de ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ dans ${\displaystyle \mathop {\mathrm {End} } (V)}$ donne par restriction une représentation de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ dans V. En tenant compte de la remarque de la partie précédente, cela fournit une équivalence de catégories entre la catégorie des représentations de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ et celle des représentations de l'algèbre ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$.

Dans certains cas, il est possible de décrire explicitement l'algèbre enveloppante. Soit G un groupe de Lie réel, d'algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}_{0}}$. Notons ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ le complexifié de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}_{0}}$. Soit ${\displaystyle X\in \ {\mathfrak {g}}_{0}}$. On construit alors l'opérateur différentiel ${\displaystyle {\tilde {X}}}$ sur ${\displaystyle C^{\infty }(G)}$ par :

${\displaystyle {\tilde {X}}(f)(x)={\frac {d}{dt}}_{|_{t=0}}\ f(x\exp(tX))}$, pour ${\displaystyle f\in \ C^{\infty }(G)}$ et ${\displaystyle x\in \ G}$. L'opérateur ${\displaystyle {\tilde {X}}}$ est un exemple d'opérateur différentiel invariant à gauche (i.e. commutant avec les translations à gauche par des vecteurs de G). Notons D(G) l'ensemble des opérateurs différentiels invariants à gauche. On a donc une application ${\displaystyle X\in \ {\mathfrak {g}}_{0}\mapsto {\tilde {X}}\in \ D(G)}$. Cette application s'étend en une application de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ dans D(G). Cette application définit par propriété universelle un morphisme d'algèbres de ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ dans D(G). Ce morphisme est un fait un isomorphisme. Ainsi l'algèbre enveloppante de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ s'identifie avec l'algèbre des opérateurs différentiels invariants à gauche sur G.

Exemple Regardons le cas simple de l'algèbre de Lie ${\displaystyle \mathbb {C} }$. Le groupe de Lie ${\displaystyle \mathbb {R} ^{*}}$ a pour algèbre de Lie ${\displaystyle \mathbb {R} }$, qui a pour complexifié ${\displaystyle \mathbb {C} }$. Ici ${\displaystyle C^{\infty }(G)}$ est l'espace usuel des fonctions ${\displaystyle C^{\infty }}$ à valeurs dans ${\displaystyle \mathbb {C} }$. Ainsi, pour ${\displaystyle X\in \ \mathbb {R} }$, l'opérateur ${\displaystyle {\tilde {X}}}$ est donné par ${\displaystyle {\tilde {X}}(f)(x)=xXf'(x)}$. Autrement dit, l'opérateur est donné par ${\displaystyle {\tilde {X}}(f)(x)=X\times x{\frac {d}{dx}}(f)(x)}$. D'autre part, un opérateur différentiel ${\displaystyle D=\sum _{k=0}^{n}\ a_{k}(x){\frac {d^{k}}{dx^{k}}}}$ sur G est invariant à gauche si et seulement si ${\displaystyle a_{k}(x)=a_{k}\times x^{k}}$. Ainsi, on a ${\displaystyle D=\sum _{k=0}^{n}\ a_{k}x^{k}{\frac {d^{k}}{dx^{k}}}}$, ce qui identifie ${\displaystyle D(\mathbb {R} ^{*})}$ avec ${\displaystyle \mathbb {C} [T]}$, qui est isomorphe à ${\displaystyle U({\mathfrak {\mathbb {C} }})}$ comme nous l'avons déjà remarqué.

L'algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ agit sur elle-même via la représentation adjointe ${\displaystyle ad:{\mathfrak {g}}\rightarrow {\mathfrak {gl}}({\mathfrak {g}})}$ définie par ${\displaystyle ad(X)(Y)=[X,Y]}$, pour ${\displaystyle X,\ Y\in \ {\mathfrak {g}}}$. Cette représentation s'étend en une représentation de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ sur son algèbre enveloppante, via la formule ${\displaystyle ad(X)(u)=X\otimes u-u\otimes X}$, pour ${\displaystyle X\in \ {\mathfrak {g}}}$ et ${\displaystyle u\in \ U({\mathfrak {g}})}$. Cette représentation laisse stables les sous-espaces ${\displaystyle U^{n}({\mathfrak {g}})}$ et donc aussi les quotients ${\displaystyle U_{n+1}({\mathfrak {g}})=U^{n+1}({\mathfrak {g}})/U^{n}({\mathfrak {g}})}$. Lorsque ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ est de dimension finie, ${\displaystyle U_{n}({\mathfrak {g}})}$ est aussi de dimension finie. Cela fournit donc toute une famille de représentations de dimension finie de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$.

Un autre quotient de l'algèbre tensorielle joue un rôle important : l'algèbre symétrique. Soit I l'idéal bilatère de ${\displaystyle T({\mathfrak {g}})}$ engendré par les vecteurs ${\displaystyle X\otimes Y-Y\otimes X}$. L'algèbre symétrique ${\displaystyle S({\mathfrak {g}})}$ est l'algèbre quotient ${\displaystyle T({\mathfrak {g}})/I}$. C'est une algèbre associative et commutative. On note toujours ${\displaystyle \sigma }$ l'application canonique de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ dans ${\displaystyle S({\mathfrak {g}})}$. Comme pour l'algèbre enveloppante, l'algèbre symétrique satisfait une propriété universelle :

Les deux algèbres symétrique et enveloppante sont reliées par une application de symétrisation. En effet, on construit une application ${\displaystyle Sym:S({\mathfrak {g}})\rightarrow U({\mathfrak {g}})}$ comme suit :

${\displaystyle Sym(X_{1}\cdots X_{n})={\frac {1}{n!}}\displaystyle \sum _{s\in \ {\mathfrak {S}}_{n}}\ X_{s(1)}\cdots X_{s(n)},}$ où ${\displaystyle {\mathfrak {S}}_{n}}$ désigne le groupe des permutations de n éléments. En fait, l'application Sym est un isomorphisme linéaire de ${\displaystyle S({\mathfrak {g}})}$ sur ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ (la structure d'algèbre n'est pas conservée en général car ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ n'est pas commutative lorsque l'algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ n'est pas abélienne).

On suppose dans cette partie que le corps de base K est de caractéristique nulle.

L'algèbre enveloppante ${\displaystyle U=U({\mathfrak {g}})}$ est en particulier un anneau. L'étude de cette structure d'anneau est fondamentale en théorie des représentations. L'anneau U est sans diviseur de zéro (autrement dit le produit de deux éléments non nuls de U est également non nul). L'anneau U est noethérien : toute suite croissante d'idéaux est stationnaire. Cependant U n'est pas artinien : par exemple, l'idéal bilatère engendré par ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ contient l'idéal engendré par ${\displaystyle {\mathfrak {g}}^{\otimes 2}}$, qui contient l'idéal engendré par ${\displaystyle {\mathfrak {g}}^{\otimes 3}}$, etc.

Le centre de l'algèbre enveloppante est

${\displaystyle Z(U({\mathfrak {g}}))=\{u\in \ U({\mathfrak {g}})\ :\ uv=vu,\ \forall \ v\in \ U({\mathfrak {g}})\}}$.

En fait, comme ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ engendre ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$, on a aussi

${\displaystyle Z(U({\mathfrak {g}}))=\{u\in \ U({\mathfrak {g}})\ :\ uX=Xu,\ \forall \ X\in \ {\mathfrak {g}}\}=\{u\in \ U({\mathfrak {g}})\ :\ ad(X)(u)=0,\ \forall \ X\in \ {\mathfrak {g}}\}}$.

Même lorsque l'algèbre de Lie ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ a un centre trivial, l'algèbre enveloppante peut avoir un centre non trivial (voire gros).

Exemple. Soit ${\displaystyle {\mathfrak {g}}={\mathfrak {sl}}(2,\mathbb {C} )}$ l'algèbre de Lie des matrices complexes de taille ${\displaystyle 2\times 2}$, de trace nulle. Une base de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ est donnée par les matrices suivantes :

${\displaystyle H=\left({\begin{array}{cc}1&0\\0&-1\end{array}}\right),\ E=\left({\begin{array}{cc}0&1\\0&0\end{array}}\right),\ F=\left({\begin{array}{cc}0&0\\1&0\end{array}}\right).}$

Le vecteur suivant est un élément du centre ${\displaystyle Z(U({\mathfrak {g}}))}$ :

${\displaystyle \Omega ={\frac {1}{2}}H\otimes H+E\otimes F+F\otimes E}$.

Plus précisément, on peut démontrer que ${\displaystyle Z(U({\mathfrak {g}}))=\mathbb {C} [\Omega ]}$. Autrement dit, le vecteur ${\displaystyle \Omega }$ engendre l'algèbre ${\displaystyle Z(U({\mathfrak {g}}))}$. Ce fait est un cas particulier d'un résultat de Harish-Chandra et d'un résultat de Chevalley exprimant que le centre des algèbres enveloppantes des algèbres de Lie semi-simples est une algèbre de polynômes dont le nombre de générateurs est égal au rang.

L'algèbre ${\displaystyle Z(U({\mathfrak {g}}))}$ joue un rôle fondamental en théorie des représentations. En effet, le lemme de Schur affirme que tout opérateur qui commute à une représentation irréductible d'une algèbre de Lie complexe est une homothétie. D'après ce qui précède, si ${\displaystyle (\pi ,V)}$ est une représentation irréductible de l'algèbre de Lie complexe ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$, alors l'opérateur ${\displaystyle \pi (Z)}$ associé à n'importe quel vecteur Z de ${\displaystyle Z(U({\mathfrak {g}}))}$ commute à tous les ${\displaystyle \pi (X)}$, ${\displaystyle X\in \ {\mathfrak {g}}}$. Donc ${\displaystyle \pi (Z)}$ est une homothétie. Ceci est vrai pour tout Z dans le centre de l'algèbre enveloppante. On obtient ainsi un caractère du centre, c'est-à-dire un morphisme d'algèbres de ${\displaystyle Z(U({\mathfrak {g}}))}$ dans ${\displaystyle \mathbb {C} }$, que l'on appelle le caractère infinitésimal de la représentation ${\displaystyle \pi }$. Ainsi l'étude des caractères du centre de l'algèbre enveloppante fournit des informations importantes pour l'étude des représentations irréductibles de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$.

Toute représentation de ${\displaystyle {\mathfrak {g}}}$ s'étend canoniquement en une représentation de ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$, c'est-à-dire un morphisme d'algèbres ${\displaystyle \pi :U({\mathfrak {g}})\rightarrow End(V)}$. Le noyau de ${\displaystyle \pi }$ est un idéal de ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$. D'autre part, si la représentation ${\displaystyle (\pi ,V)}$ est irréductible (ou même seulement cyclique), il existe un vecteur v de V tel que l'application ${\displaystyle \pi :u\in \ U({\mathfrak {g}})\mapsto \pi (u)(v)\in V}$, soit surjective. La représentation V s'identifie alors avec le quotient de ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$ par le noyau de cette application. Ces deux faits montrent l'importance de comprendre les idéaux de ${\displaystyle U({\mathfrak {g}})}$.

• Nicolas Bourbaki, Groupes et algèbres de Lie
• Jacques Dixmier, Algèbres enveloppantes, Paris, Éditions Jacques Gabay, 1996 (ISBN 2-87647-014-4)
• James E. Humphreys, Introduction to Lie Algebras and Representation Theory, New York, Springer Verlag, coll. « Graduate Texts in Mathematics » (n^o 9), 1978, 2^e éd. (ISBN 0-387-90053-5)
• Nathan Jacobson, Lie algebras : Republication of the 1962 original, New York, Dover Publications, Inc., 1979 (ISBN 0-486-63832-4)
• Anthony Knapp, Representation theory of semisimple groups: an overview based on examples : Reprint of the 1986 original, Princeton University Press, 2001 (ISBN 0-691-09089-0)

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